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  • 【期刊】 SO(3)群构造下角动量算符的矩阵元表示

    刊名:云南师范大学学报(自然科学版) 作者:王长荣 关键词:SO(3)群 ; (J2;;Jz)共同表象 ; 角动量 ; 矩阵元 机构:浙江科技学院物理系 ; 浙江科技学院物理系 年份:2003
    摘要: 在不计及自旋的情况下,根据SO(3)群群元的生成条件和角动量算符J的三维空间转动情况,以较为简明的方式导出了地J2和Jz所组成的以|j,m〉为基矢的共同表象中,角动量平方算符J2及角动量算符J各分量的矩阵元表示。
  • 【期刊】 三角场下SO(3)群与O群不要约表示基矢间的变换系数

    刊名:山西大学学报:自然科学版 作者:方奇 关键词:三角场 ; SO(3)群 ; O群 ; S系数 ; 配体场 年份:1990
    摘要:
  • 【期刊】 三角场下SO(3)群与O群不可约表示基矢间的变换系数

    刊名:山西大学学报(自然科学版) 作者:方奇 关键词:三角场 ; SO(3)—O群 ; S系数 机构:山西大学分子科学研究所 ; 山西大学分子科学研究所 年份:1990
    摘要:按照旋转场的规约推导了三角场下SO(3)群—O群基矢间的变换系数的具体表达式。用FOReRAN语言编写了计算程序,给出了部分计算结果,提出了变换系数的对称关系式:■
  • 【期刊】 刚体定点运动的SO(3)群

    刊名:甘肃高师学报 作者:蒋环同 ; 蒋德瀚 关键词:刚体定点运动 ; 静止惯性系 ; 非惯性系 ; 欧拉角 ; 群元 ; 正交归一 ; 并矢 ; 主动观点 ; 被动观点 机构:甘肃远鹏公司 ; 甘肃远鹏公司 ; 兰州城市学院 年份:2012
    摘要:群论和经典力学的某些权威著作,在同一命题下,给出的以欧拉角为参量的转动矩阵竟然不相等,这是为什么?文中给出了解说.最后指出刚体定点运动的两个SO(3)群的群元矩阵虽然不同,但却有简单关系.
  • 【期刊】 SO(3)群的参数选择及应用

    刊名:高等函授学报(自然科学版) 作者:张祖全 机构:江汉大学应用物理系 ; 江汉大学应用物理系 年份:1996
    摘要: SO(3)群是指三维空间中的真转动构成的群,它由正交的、行列式值为1的3×3矩阵构成。矩阵元共有9个,但并非全是独立。由于正交性限制,独立矩阵元的个数只有三个,需要三个参数,因此SO(3)是三参数群。这三个参数的选择有多种方法。但在一般著
  • 【期刊】 SO(3)群—O群不可约表示基向量的变换系数

    刊名:厦门大学学报(自然科学版) 作者:张乾二 机构:澳门大学化学系 ; 澳门大学化学系 年份:1980
    摘要: 在配位场理论研究中,SO(3)群不可约表示基向量ψ_m~1与点群不可约表示基向量ψ_(r)~J之间的酉变换中变换系数S_(m,r)~j的计算,是一个重要又基本的问题。Bethe曾采用球谐函数的Ehlert表示法造出正八面体场中j=1至j=4的S_(m,r)~j系数。Altman应用投影算子
  • 【期刊】 SO(3)群与刚体转动

    刊名:江汉大学学报(自然科学版) 作者:张祖全 年份:1989
    摘要:近几年来,群论在量子力学中得到广泛的应用,而在经典力学中应用甚微,本文利用 SO_(3)群给出了定点转动刚体的角动量,动能、哈密顿函数,推导出运动方程的动力学方程。进而,作者又求解了拉摩进动及拉格朗日陀螺的某些结果。这些结论与理论力学的结果一致。
  • 【期刊】 稀土化合物配位场理论的研究——SO(3)-D_n群的变换

    刊名:高等学校化学学报 作者:王泽新 ; 唐敖庆 机构:吉林大学理化所 ; 吉林大学理化所 ; 吉林大学理化所 ; 青岛化工学院 年份:1985
    摘要:本文应用唐敖庆等人的配位场理论方法,分析SO(3)-D_n群的变换,引进了D_n群不可约表示特征M的概念,统一给出了[-1]~Γ、[-1]~γ因子,SC(3)-D_n群S_(mГγ)~i系数,D_n群V系数,D_n群不可约表示[Г~2]和(Г~2),交换因子(-1)~Г、θ(Г_MГ_MГ_M')等.并得到求SO(3)-D_n群V系数的公式,直接沟通SO(3)-D_n群链.并应用SLJГγ稀土偶合方案对EuP_5O_(14)基态谱项~7F能谱作了分析.
  • 【期刊】 一般规范理论中子群的对偶荷——SU(2)与SO(3)规范场中的磁单极

    刊名:高能物理与核物理 作者:吴詠时 ; 陈时 ; 杜东生 ; 郭汉英 机构:中国科学院物理研究所 ; 中国科学院物理研究所 ; 中国科学院高能物理研究所 年份:1977
    摘要:本文用纤维丛理论处理 SU(2)与 SO(3)破缺规范理论中子群 U(1)的磁单极问题.导出了存在磁单极时电磁势的一般表达式,根据电磁势与场强的通常关系,自然得到’tHooft 电磁场强的定义.同时,根据纤维丛理论,本文阐述了对目前在一些文献中有观点分歧的问题的看法.认为:1.一般而言,描述 SU(2)与 SO (3)破缺规范理论中的磁单极,除了 SU(2)或 SO(3)规范势外,还需要一个么模的 Higgs 场,来标记同位旋空间的电荷(对称性破坏后剩余的 U(1)对称性生成元)方向;2.磁单极的存在只要求相应的 SU(2)主丛或 SO(3)主丛可以约化为 U(1)或 SO(2)主丛,并不要求相应的 SU(2)或 SO(3)规范势也一定要约化为 U(1)或 SO(2)规范势;3.通常关于磁单极的数值仅依赖于 Higgs 场拓扑性质的结论,是有条件的.对于 SU(2)或 SO(3)的乘积丛是对的,而对于 SO(3)非乘积丛的情形需要另行考虑.
  • 【期刊】 晶体点群和SO(3),O(3)群的关系

    刊名:河北工业大学学报 作者:李佳 ; 何文辰 关键词:点群 ; 晶体 ; 对称性 ; 正多面体 机构:河北工业大学理学院 ; 河北工业大学理学院 ; 河北工业大学理学院 年份:2002
    摘要:第一类和第二类晶体点群共有32种[1],但为什么不会有其它的存在,以及这些点群和全旋转群SO(3),正交群O(3)的生成关系还没有相关论述,本文从群的生成关系出发,解释为什么点群只有那么多,这些点群和全旋转群SO(3),正交群O(3)的关系,以及可能具有点群对称性的正多面体结构.